- 填充題:(一共 10 格,每格 7 分,請依空格號碼將答案寫在答案卷上。)
- 求極限值 limx→∞(√x2+2x−x)。
- 假設 f(x)=xn 與 g(x)=n√x 所圍成領域的面積為 12,求 n 的值。
- 求函數 f(x)=lnxx 的最大值。
- 設 f\left(x\right)=\begin{cases}2x-2,&\mbox{當}x<-1,\\Ax+B,&\mbox{當}-1\leq x\leq1,\\5x+7,&\mbox{當}x>1.\end{cases},求 A 與 B 使得 f 為一個連續函數。
- 求定積分 \displaystyle\int_2^4\frac{\sqrt{x^2-4}}xdx。
- 當 x=2 時,則 t=0;
- 當 x=4 時,則 t=2\sqrt3;
- 由於 x=\sqrt{t^2+4} 求導有 \displaystyle dx=\frac t{\sqrt{t^2+4}}dt。
- 求瑕積分 \displaystyle\int_{-\infty}^{\infty}e^{-x^2}dx。
- 求冪級數 \displaystyle\sum_{n=0}^\infty\frac{x^n}{n+1} 的收斂區間。
- 判別無窮級數 \displaystyle\sum_{n=1}^{\infty}\frac{\left(n+1\right)^n}{n^{n+1}} 的收斂或發散。
- 求線積分 \displaystyle\oint_{\Gamma}\left(\sin x+y^2\right)dx+\left(x+\sqrt{1+e^y}\right)dy,其中 \Gamma 為由 y=0,x=1,y=x^2 所組成的逆時針方向之封閉路徑。
- 求 f\left(x,y,z\right)=x^3e^y+xz,在 \left(1,2,3\right) 點且在 \vec v=0\vec i+\left(3/\sqrt5\right)\vec j+\left(4/\sqrt5\right)\vec k 方向的方向導數。
- 計算題:(兩大題,各 15 分,共 30 分。注意:若無計算過程,不予計分。)
- 假設 f 為定義在實數系 \mathbb R 上的連續函數,滿足
\displaystyle\int_0^xf\left(t\right)dt=\int_x^1t^2f\left(t\right)dt+\frac{x^{10}}5+\frac{x^{12}}6+C
其中 C 為常數。試求 f\left(x\right) 與 C。 - 設 D 為由柱面 x^2+y^2=4、平面 x+z=6 與 xy 平面所圍成的立體。求向量場 \vec F\left(x,y,z\right)=\left(x^2+\sin z\right)\vec i+\left(xy+\cos z\right)\vec j+e^y\vec k 流出 D 的通量(flux)。
訣竅
將分子有理化後整理。解法
變形並計算如下:limx→∞2x√x2+2x+x=limx→∞2√1+2x+1=1
訣竅
針對 n 的範圍進行討論後列出積分式即可求得 n。解法
按習慣而言,我們考慮 n∈N,故按題意有12=∫10(x1n−xn)dx=11n+1−1n+1=n−1n+1
如此可解得 n=3。若允許所有實數的話,那麼由對稱性的解法可知 n=13 亦滿足題目條件。訣竅
極值必發生在一階導數為零之處,再利用二階導數判斷其類型。解法
先求一階導數為零的位置:f′(x)=1−lnxx2=0
如此可解得 x=e 時可能有極值。又二階導函數為f″
代入x=e後有\displaystyle f''\left(e\right)=\frac{-1}{e^3}<0
因此當 x=e 時有最大值,最大值為 f\left(e\right)=e^{-1}。訣竅
在分段點處考慮連續性。解法
由於 f 為連續函數,則 f 在 x=-1 與 x=1 處皆連續,因此有\displaystyle\lim_{x\to-1^-}f\left(x\right)=\lim_{x\to-1^+}f\left(x\right) ; \displaystyle\lim_{x\to1^-}f\left(x\right)=\lim_{x\to1^+}f\left(x\right)
即\displaystyle\lim_{x\to-1^-}\left(2x-2\right)=\lim_{x\to-1^+}\left(Ax+B\right) ; \displaystyle\lim_{x\to1^-}\left(Ax+B\right)=\lim_{x\to1^+}\left(5x+7\right)
因此解下列的聯立方程組:\left\{\begin{aligned}&-A+B=-4\\&A+B=12\end{aligned}\right.
如此有 A=8、B=4。訣竅
由於分子不易積分,故考慮變數代換 t=\sqrt{x^2-4} 即可求解。解法
令 t=\sqrt{x^2-4},則\begin{aligned}\int_2^4\frac{\sqrt{x^2-4}}xdx&=\int_0^{2\sqrt3}\frac t{\sqrt{t^2+4}}\cdot\frac{t}{\sqrt{t^2+4}}dt\\&=\int_0^{2\sqrt3}\frac{t^2}{t^2+4}dt\\&=\int_0^{2\sqrt3}\left(1-\frac4{t^2+4}\right)dt\\&=\left.t-2\tan^{-1}\left(\frac t2\right)\right|_0^{2\sqrt3}\\&=2\sqrt3-\frac{2\pi}3.\end{aligned}
訣竅
藉由雙重積分的極座標代換求解。解法
令 \displaystyle I=\int_{-\infty}^{\infty}e^{-x^2}dx,則\displaystyle I^2=\left(\int_{-\infty}^{\infty}e^{-x^2}\right)^2=\int_{-\infty}^{\infty}\int_{-\infty}^{\infty}e^{-\left(x^2+y^2\right)}dxdy
令 \left\{\begin{aligned} &x=r\cos\theta\\&y=r\sin\theta\end{aligned}\right.,且 \left\{\begin{aligned}&0\leq r\leq\infty\\&0\leq\theta\leq2\pi\end{aligned}\right.,如此重積分可改寫並計算如下:\displaystyle\int_0^{2\pi}\int_0^{\infty}e^{-r^2}r\,dr\,d\theta=-\frac12\int_0^{2\pi}\left.e^{-r^2}\right|_0^{\infty}d\theta=\pi.
因此\displaystyle I=\int_{-\infty}^{\infty}e^{-x^2}dx=\sqrt\pi.
訣竅
使用比值審歛法即可。解法
由比值審歛法有\displaystyle\lim_{n\to\infty}\left|\frac{x^{n+1}}{n+2}\div\frac{x^n}{n+1}\right|<1
即 \left|x\right|<1,此等同於 -1< x<1。檢查端點 x=1 為調和級數發散,而 x=-1 時有交錯級數收斂。因此收歛區間為 -1\leq x<1。
訣竅
使用比較審歛法。解法
已知 \displaystyle\sum_{n=1}^{\infty}\frac1n 為發散級數,如此考慮\displaystyle\lim_{n\to\infty}\left|\frac{\left(n+1\right)^n}{n^{n+1}}\div\frac1n\right|=\lim_{n\to\infty}\left(1+\frac1n\right)^n=e>1
因此由比較審歛法知 \displaystyle\sum_{n=1}^{\infty}\frac{\left(n+1\right)^n}{n^{n+1}} 亦為發散級數。訣竅
根據 Green 定理將線積分化為雙重積分求解即可。解法
設 \Gamma 所圍成的區域為 D=\left\{\left(x,y\right)\in\mathbb R^2\,|\,0\leq x\leq1, 0\leq y\leq x^2\right\},故由 Green 定理有\begin{aligned}\oint_\Gamma\left(\sin x+y^2\right)dx+\left(x+\sqrt{1+e^y}\right)dy&=\iint_D\left(\frac{\partial Q}{\partial x}-\frac{\partial P}{\partial y}\right)dA\\&=\int_0^1\int_0^{x^2}\left(1-2y\right)dydx\\&=\int_0^1\left(y-y^2\right)\Big|_{y=0}^{y=x^2}dx\\&=\int_0^1\left(x^2-x^4\right)dx\\&=\left.\left(\frac{x^3}3-\frac{x^5}5\right)\right|_0^1=\frac2{15}.\end{aligned}
訣竅
根據方向導數的計算定理即可。解法
由於 \left|\vec v\right|=\sqrt5 不為單位向量,故除以其長度後所得的 \vec u=\left(0,3/5,4/5\right) 才為單位向量,故應用定理可得\begin{aligned}D_{\vec v}f\left(1,2,3\right)&=\left(\nabla f\right)\left(1,2,3\right)\cdot\vec u\\&=\left(3x^2e^y+z,x^3e^y,x\right)\Big|_{\left(x,y,z\right)=\left(1,2,3\right)}\cdot\left(0,\frac35,\frac45\right)\\&=\left(3e^2+3,e^2,1\right)\cdot\left(0,\frac35,\frac45\right)\\&=\frac{3e^2+4}5.\end{aligned}
訣竅
使用微積分基本定理求解。解法
兩邊同時對 x 求導後可得f\left(x\right)=-x^2f\left(x\right)+2x^9+2x^{11}
因此移項有\left(1+x^2\right)f\left(x\right)=2x^9\left(1+x^2\right)
最後同除以 1+x^2 可得f\left(x\right)=2x^9
代入其中計算有:\displaystyle\int_0^xf\left(t\right)dt=\frac{x^{10}}5 ; \displaystyle\int_x^1t^2\cdot2t^9dt=\frac16-\frac{x^{12}}6
代回整理後有 \displaystyle C=-\frac16。訣竅
應用 Gauss 散度定理化為三重積分求解。解法
設 \Omega 為 D 的表面,且 \nabla\cdot\vec F=2x+x=3x,故應用 Gauss 散度定理\begin{aligned}\mbox{Flux}&=\iint_{\Omega}\vec F\cdot\vec n\,d\sigma\\&=\iiint_D(\nabla\cdot\vec F)\,dS\\&=3\iiint_DxdS\\&=3\iint_{x^2+y^2\leq4}\int_{z=0}^{z=6-x}xdzdA\\&=3\iint_{x^2+y^2\leq4}\left(6x-x^2\right)dA.\end{aligned}
使用極座標變換:令 \left\{\begin{aligned} &x=r\cos\theta\\&y=r\sin\theta\end{aligned}\right.,其範圍為 \left\{\begin{aligned}&0\leq r\leq2\\&0\leq\theta\leq2\pi\end{aligned}\right.,故\begin{aligned}\displaystyle\mbox{Flux}&=3\int_0^{2\pi}\int_0^2\left(6r\cos\theta-r^2\cos^2\theta\right)r\,dr\,d\theta\\&=3\int_0^{2\pi}\left.\left(2r^3\cos\theta-\frac{r^4}4\cos^2\theta\right)\right|_{r=0}^{r=2}d\theta\\&=3\int_0^{2\pi}\left(16\cos\theta-4\cos^2\theta\right)d\theta\\&=3\int_0^{2\pi}\left(16\cos\theta-2\cos2\theta-2\right)d\theta\\&=3\left.\left(16\sin\theta-\sin2\theta-2\theta\right)\right|_0^{2\pi}\\&=-12\pi.\end{aligned}
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