(答案請寫於答案卷上)
需列計算過程,否則不予計分
填充計算題(總計 14 題,第 1 題及第 8 題每題 8 分,其餘每題 7 分)
- (8%) 試求出曲線 y=ln(cosx) 介於 x=0 與 x=π/4 之間的長度為:
- (7%) 曲線任一點 (x,y) 切線之斜率為 y+xy−x,若此曲線通過已知點 (1,1),則此曲線方程式為:
- (7%) y=sin(πx),y=x2−x 所圍成之面積為
- (7%) 求 lim
- (7\%) \displaystyle\lim_{n\to\infty}\sum_{i=1}^n\left[\sin\left(\frac{\pi i}n\right)\right]\frac{\pi}n=
- (7\%) \displaystyle\int_0^1\frac{dx}{\left(1+x^2\right)^2}=
- 當 x=1 時有 \displaystyle\theta=\frac\pi4;
- 當 x=0 時有 \theta=0;
- 求導有 dx=\sec^2\theta d\theta。
- (7\%) \displaystyle\sqrt{\frac2\pi}\int_0^{\infty}\frac{e^{-u}}{\sqrt{u}}du=
- 當 u\to\infty 時有 x\to\infty;
- 當 u=0 時有 x=0;
- 求導有 \displaystyle dx=\frac{du}{2\sqrt{u}}。
- (8\%) \displaystyle\int_0^{\pi/2}\sec x\ln\left(\frac{1+b\cos x}{1+a\cos x}\right)dx=
- 當 \displaystyle x=\frac\pi2 時有 s=1;
- 當 x=0 時有 s=0;
- 整理有 x=2\tan^{-1}s,因此 \displaystyle\cos x=\frac{1-s^2}{1+s^2},求導則得 \displaystyle dx=\frac{2ds}{1+s^2}
- (7\%) \displaystyle\int_1^{\infty}\frac{\log x}{x^{n+1}}dx=
- (7\%) \displaystyle\int_0^{\infty}\frac{\left(\mbox{arctan}\,x\right)^2}{x^2}dx=
- 當 x\to\infty 時有 \displaystyle u\to\frac\pi2;
- 當 x=0 時有 u=0;
- 整理有 x=\tan u,求導可得 dx=\sec^2udu。
- 當 u\to0 時有 \displaystyle t\to\frac\pi2;
- 當 \displaystyle u=\frac\pi2 時有 t=0;
- 容易由餘角關係可知 \displaystyle\sin\left(\frac\pi2-t\right)=\cos t,且對變換求導有 dt=-du。
- (7\%) If s>1, then \displaystyle\int_0^{\infty}e^{-\pi n^2x}x^{(s/2)-1}dx=
- 當 x=0 時有 t=0;
- 當 x\to\infty 時有 t\to\infty;
- dt=\pi n^2dx。
- (7\%) If a^2<1, \displaystyle\int_0^{2\pi}\frac{\cos2tdt}{1-2a\cos t+a^2}=
- (7\%) \displaystyle\int_0^{\pi/2}\cos^ntdt=
- 若 n 為偶數,即 n=2k,則
\displaystyle\Gamma\left(\frac{n+1}2\right)=\frac{2k-1}2\Gamma\left(\frac{2k-1}2\right)=\cdots=\frac{2k-1}2\cdot\frac{2k-3}2\cdots\cdot\frac32\cdot\frac12\Gamma\left(\frac12\right)=\frac{\left(2k-1\right)!!}{2^k}\sqrt\pi
此外也有 \displaystyle\Gamma\left(1+\frac{n}2\right)=\Gamma\left(1+k\right)=k!,從而所求為\displaystyle\int_0^{\pi/2}\cos^ntdt=\frac{\displaystyle\sqrt\pi\cdot\frac{\left(n-1\right)!!}{2^{n/2}}\sqrt\pi}{\displaystyle2\cdot\left(\frac{n}2\right)!}=\frac{\displaystyle\left(n-1\right)!!}{\displaystyle2^{\left(n+2\right)/2}\left(\frac{n}2\right)!}\pi=\frac{n!}{\displaystyle2^{n+1}\left[\left(\frac{n}2\right)!\right]^2}\pi
- 若 n 為奇數,即 n=2k-1,則
\displaystyle\Gamma\left(1+\frac{n}2\right)=\Gamma\left(\frac{2k+1}2\right)=\frac{\left(2k-1\right)!!}{2^k}\sqrt\pi=\frac{n!!}{2^{\left(n+1\right)/2}}\sqrt\pi=\frac{n!}{\displaystyle2^n\left(\frac{n-1}2\right)!}\sqrt\pi
此外也有 \displaystyle\Gamma\left(\frac{n+1}2\right)=\Gamma\left(k\right)=\left(k-1\right)!=\left(\frac{n-1}2\right)!。如此所求為\displaystyle\int_0^{\pi/2}\cos^ntdt=\frac{\displaystyle\sqrt\pi\cdot\left(\frac{n-1}2\right)!}{\displaystyle2\cdot\frac{n!}{2^n\left(\frac{n-1}2\right)!}\sqrt\pi}=\frac{\displaystyle2^{n-1}\left[\left(\frac{n-1}2\right)!\right]^2}{n!}
- (7\%) Let \gamma be a positively oriented circular path with center 0 and radius 2, \displaystyle\int_{\gamma}\frac{e^z}{z-1}dz=
訣竅
使用曲線弧長公式即可。解法
使用曲線弧長公式可得s=∫π/40√1+y′2(x)dx=∫π/40√1+(−sinxcosx)2dx=∫π/40secθdθ=ln|secθ+tanθ||π/40=ln(1+√2)
訣竅
按照題意可得一微分方程,透過通過之點有初始條件,可以透過一些基本積分獲得原曲線。解法
按照題意有dydx=y+xy−x
整理有xdx+(ydx+xdy)−ydy=(y+x)dx+(x−y)dy=0
取積分可得12x2+xy−12y2=C
取 x=y=1 那麼 C=1,因此所求的曲線為 x2+2xy−y2=2。訣竅
先求出兩曲線之交點以決定出適當的積分範圍。解法
為了找出兩曲線的交點,因此要解方程式 sin(πx)=x2−x,容易看出 x=0 與 x=1 為根。容易可以觀察到所求面積應為A=∫10[sin(πx)−(x2−x)]dx=(−cos(πx)π−x33+x22)|10=2π+16=12+π6π
訣竅
為了適當的處理此極限,可先考慮變數變換後運用換底公式並使用羅必達法則求解即可。解法
令 u=1-x,那麼所求的極限可改寫並使用羅必達法則計算如下\displaystyle\begin{aligned}\lim_{x\to1}\left(2-x\right)^{\tan\left(\frac{\pi x}2\right)}&=\lim_{u\to0}\left(1+u\right)^{\cot\left(\frac{\pi u}2\right)}=\lim_{u\to0}\exp\left[\frac{\ln\left(1+u\right)}{\tan\left(\pi u/2\right)}\right]\\&=\exp\left[\lim_{u\to0}\frac{\ln\left(1+u\right)}{\tan\left(\pi u/2\right)}\right]=\exp\left[\lim_{u\to0}\frac{\displaystyle\frac1{1+u}}{\displaystyle\frac\pi2\sec^2\left(\frac{\pi u}2\right)}\right]=\exp\left(\frac2\pi\right)\end{aligned}
訣竅
將其視為黎曼和,從而其極限可化為定積分計算之。解法
可以注意到 \displaystyle\sum_{i=1}^n\left[\sin\left(\frac{\pi i}n\right)\right]\frac\pi{n} 為函數 f\left(x\right)=\sin\left(x\right) 在 \left[0,\pi\right] 上作 n 等分割所形成的黎曼和,故其極限可化為如下的定積分並計算\displaystyle\lim_{n\to\infty}\sum_{i=1}^n\left[\sin\left(\frac{\pi i}n\right)\right]\frac\pi{n}=\int_0^{\pi}\sin\left(x\right)dx=-\cos\left(x\right)\Big|_0^{\pi}=2
訣竅
根據被積分函數的特性可知使用正切函數進行代換。解法
運用三角代換,令 x=\tan\theta,那麼\displaystyle\int_0^1\frac{dx}{\left(1+x^2\right)^2}=\int_0^{\frac\pi4}\frac{\sec^2\theta d\theta}{\left(1+\tan^2\theta\right)^2}=\int_0^{\frac\pi4}\cos^2\theta d\theta=\frac12\int_0^{\frac\pi4}\left(1+\cos2\theta\right)d\theta=\left.\frac{2\theta+\sin2\theta}4\right|_0^{\frac\pi4}=\frac{\pi+2}8
訣竅
考慮變數代換,並使用經典的瑕積分結果。解法
令 x=\sqrt{u},如此\displaystyle\sqrt{\frac2\pi}\int_0^{\infty}\frac{e^{-u}}{\sqrt{u}}du=\sqrt{\frac2\pi}\int_0^{\infty}e^{-x^2}\cdot2dx=\sqrt{\frac2\pi}\cdot2\cdot\frac{\sqrt\pi}2=\sqrt2
訣竅
將之轉換為重積分後交換次序求解。解法
將所求寫為重積分後交換積分次序表達如下\displaystyle\int_0^{\pi/2}\sec x\ln\left(\frac{1+b\cos x}{1+a\cos x}\right)dx=\int_0^{\pi/2}\int_a^b\frac1{1+t\cos x}dtdx=\int_a^b\int_0^{\pi/2}\frac1{1+t\cos x}dxdt
為了計算第一層積分,我們考慮變數變換 \displaystyle s=\tan\left(\frac{x}2\right),那麼有\displaystyle\begin{aligned}\int_0^{\frac\pi2}\frac1{1+t\cos x}dx&=\int_0^1\frac1{\displaystyle1+t\cdot\frac{1-s^2}{1+s^2}}\cdot\frac{2ds}{1+s^2}\\&=\frac2{1-t}\int_0^1\frac{ds}{\displaystyle\frac{1+t}{1-t}+s^2}=\left.\frac2{1-t}\cdot\sqrt{\frac{1-t}{1+t}}\tan^{-1}\frac{s}{\displaystyle\sqrt{\frac{1+t}{1-t}}}\right|_0^1=\frac2{\sqrt{1-t^2}}\tan^{-1}\sqrt{\frac{1-t}{1+t}}\end{aligned}
至此所求可表達並計算如下\displaystyle\begin{aligned}\int_0^{\pi/2}\sec x\ln\left(\frac{1+b\cos x}{1+a\cos x}\right)dx&=\int_a^b\frac2{\sqrt{1-t^2}}\tan^{-1}\sqrt{\frac{1-t}{1+t}}dt=2\int_a^b\tan^{-1}\sqrt{\frac{1-t}{1+t}}d\sin^{-1}t\\&=\left.\left(2\sin^{-1}t\tan^{-1}\sqrt{\frac{1-t}{1+t}}\right)\right|_a^b-2\int_a^b\sin^{-1}t\cdot\frac1{\displaystyle1+\frac{1-t}{1+t}}\cdot\frac12\sqrt{\frac{1+t}{1-t}}\cdot\frac{-2}{\left(1+t\right)^2}dt\\&=\left.\left(2\sin^{-1}t\cdot\tan^{-1}\sqrt{\frac{1-t}{1+t}}\right)\right|_a^b+\int_a^b\frac{\sin^{-1}t}{\sqrt{1-t^2}}dt\\&=\left.\left(2\sin^{-1}t\cdot\tan^{-1}\sqrt{\frac{1-t}{1+t}}+\frac12\left(\sin^{-1}t\right)^2\right)\right|_a^b\end{aligned}
訣竅
運用分部積分法求解即可。解法
使用分部積分法可得\displaystyle\int_1^{\infty}\frac{\log x}{x^{n+1}}dx=-\frac1n\int_1^{\infty}\log x d\frac1{x^n}=\left.-\frac{\log x}{nx^n}\right|_1^{\infty}+\frac1n\int_1^{\infty}\frac{dx}{x^{n+1}}=\left.-\frac1{n^2x^n}\right|_1^{\infty}=\frac1{n^2}
訣竅
運用變數變換處理反三角函數解法
令 u=\mbox{arctan}\,x,那麼\displaystyle\int_0^{\infty}\frac{\left(\mbox{arctan}\,x\right)^2}{x^2}dx=\int_0^{\frac\pi2}\frac{u^2}{\tan^2u}\cdot\sec^2udu=\int_0^{\frac\pi2}u^2\csc^2udu
如此再使用分部積分法計算可知\displaystyle\int_0^{\frac\pi2}u^2\csc^2udu=-u^2\cot u\Big|_0^{\frac\pi2}+2\int_0^{\frac\pi2}u\cot udu=2\int_0^{\frac\pi2}ud\ln\left(\sin u\right)=2u\ln\left(\sin u\right)\Big|_0^{\frac\pi2}-2\int_0^{\frac\pi2}\ln\left(\sin u\right)du
至此所求為\displaystyle\int_0^{\infty}\frac{\left(\mbox{arctan}\,x\right)^2}{x^2}dx=-2\int_0^{\frac\pi2}\ln\left(\sin u\right)du
令 \displaystyle t=\frac\pi2-u,那麼\displaystyle\int_0^{\frac\pi2}\ln\left(\sin u\right)du=\int_0^{\frac\pi2}\ln\left(\cos t\right)dt
記此值為 I,那麼運用倍角公式可知\displaystyle\begin{aligned}2I&=\int_0^{\frac\pi2}\ln\left(\sin u+\cos u\right)du\\&=\int_0^{\frac\pi2}\ln\left(\frac{\sin2u}2\right)du=\int_0^{\frac\pi2}\ln\left(\sin2u\right)du-\frac{\pi\ln2}2\\&=\frac12\int_0^{\pi}\ln\left(\sin s\right)ds\\&=\int_0^{\frac\pi2}\ln\left(\sin u\right)du-\frac{\pi\ln2}2=I-\frac{\pi\ln2}2\end{aligned}
故 \displaystyle I=-\frac{\pi\ln2}2。因此所求為\displaystyle\int_0^{\infty}\frac{\left(\mbox{arctan}\,x\right)^2}{x^2}dx=-2\cdot-\frac{\pi\ln2}2=\pi\ln2
訣竅
運用變數變換使之化為 Gamma 函數來求解。解法
令 t=\pi n^2x,那麼\displaystyle\int_0^{\infty}e^{-\pi n^2x}x^{\left(s/2\right)-1}dx=\int_0^{\infty}e^{-t}\left(\frac{t}{\pi n^2}\right)^{\left(s/2\right)-1}\cdot\frac1{\pi n^2}dt=\frac1{\left(\pi n^2\right)^{s/2}}\int_0^{\infty}e^{-t}t^{\left(s/2\right)-1}dt=\frac1{\left(\pi n^2\right)^{s/2}}\Gamma\left(\frac{s}2\right)
訣竅
運用複變函數的留數定理求解。解法
令 z=e^{it},設 \gamma 表複數平面上的單位圓。那麼 \displaystyle\cos t=\frac{z+z^{-1}}2,再者 \displaystyle\cos2t=\frac{z^2+z^{-2}}2 且有 dz=ie^{it}dt,即 \displaystyle dt=\frac{dz}{iz},如此所求的積分可改寫為\displaystyle\int_0^{2\pi}\frac{\cos2tdt}{1-2a\cos t+a^2}=\int_{\gamma}\frac{\left(z^2+z^{-2}\right)/2}{1-a\left(z+z^{-1}\right)+a^2}\frac{dz}{iz}=-\frac1{2i}\int_{\gamma}\frac{\left(z^4+1\right)/\left(az-1\right)}{z^2\left(z-a\right)}dz
設函數 \displaystyle f\left(z\right)=\frac{\left(z^4+1\right)/\left(az-1\right)}{z^2\left(z-a\right)},那麼當 a\neq0 時,z=0 為二階極點而 z=a 為一階極點,按照留數定理可知\displaystyle\int_0^{2\pi}\frac{\cos2tdt}{1-2a\cos t+a^2}=-\frac1{2i}\cdot2\pi i\left(\mbox{Res}\left(f,0\right)+\mbox{Res}\left(f,a\right)\right)=-\pi\left(\mbox{Res}\left(f,0\right)+\mbox{Res}\left(f,a\right)\right)
而 f 在 0 與 a 的留數分別為\displaystyle\begin{aligned}\mbox{Res}\left(f,0\right)&=\lim_{z\to0}\frac{d}{dz}\left(z^2f\left(z\right)\right)=\lim_{z\to0}\frac{d}{dz}\frac{z^4+1}{\left(z-a\right)\left(az-1\right)}\\&=\lim_{z\to0}\frac{4z^3\left(z-a\right)\left(az-1\right)-\left(z^4+1\right)\left(2az-a^2-1\right)}{\left(z-a\right)^2\left(az-1\right)^2}=\frac{a^2+1}{a^2}\\\mbox{Res}\left(f,a\right)&=\lim_{z\to a}\left(z-a\right)f\left(z\right)=\lim_{z\to a}\frac{z^4+1}{z^2\left(az-1\right)}=\frac{a^4+1}{a^2\left(a^2-1\right)}\end{aligned}
因此所求為\displaystyle\int_0^{2\pi}\frac{\cos2tdt}{1-2a\cos t+a^2}=-\pi\cdot\frac{2a^4}{a^2\left(a^2-1\right)}=\frac{2a^2}{1-a^2}\pi
而當 a=0 時該積分明顯為 0,故上式對於 a=0 也成立。訣竅
利用經典(且極特殊)的積分結果來求解。解法
我們證明一個較廣的結果,對於正數 n,m 恆有\displaystyle\int_0^1x^{n-1}\left(1-x\right)^{m-1}dx=\frac{\Gamma\left(n\right)\Gamma\left(m\right)}{\Gamma\left(n+m\right)}
其中 \displaystyle\Gamma(s):=\int_0^{\infty}e^{-t}t^{s-1}dt。證明:考慮變數變換 \displaystyle x=\frac{y}{1+y},那麼
\displaystyle\int_0^1x^{n-1}\left(1-x\right)^{m-1}dx=\int_0^{\infty}\left(\frac{y}{1+y}\right)^{n-1}\left(\frac1{1+y}\right)^{m-1}\cdot\frac{dy}{\left(1+y\right)^2}=\int_0^{\infty}\frac{y^{n-1}}{\left(1+y\right)^{n+m}}dy
接著令 s=t/\left(1+y\right) 以及 w=sy,那麼使用 Fubini 定理為\displaystyle\begin{aligned}\Gamma\left(n+m\right)\int_0^1x^{n-1}\left(1-x\right)^{m-1}dx&=\int_0^{\infty}\int_0^{\infty}\frac{y^{n-1}}{\left(1+y\right)^{n+m}}t^{n+m-1}e^{-t}dtdy\\&=\int_0^{\infty}\int_0^{\infty}y^{n-1}s^{n+m-1}e^{-s\left(y+1\right)}dsdy\\&=\int_0^{\infty}s^{m-1}e^{-s}\left(\int_0^{\infty}y^{n-1}s^ne^{-sy}dy\right)ds\\&=\int_0^{\infty}s^{m-1}e^{-s}\left(\int_0^{\infty}w^{n-1}e^{-w}dw\right)ds=\Gamma\left(n\right)\Gamma\left(m\right)\end{aligned}
證明完畢。我們取 x=\sin^2\theta,如此有
\displaystyle\int_0^{\pi/2}\sin^{2n-1}\theta\cos^{2m-1}\theta d\theta=\frac{\Gamma\left(n\right)\Gamma\left(m\right)}{2\Gamma\left(n+m\right)}
取 \displaystyle n=\frac12 且 \displaystyle m:=\frac{n+1}2 並寫 \theta 為 t,那麼有\displaystyle\int_0^{\pi/2}\cos^nt dt=\frac{\displaystyle\Gamma\left(\frac12\right)\Gamma\left(\frac{n+1}2\right)}{\displaystyle2\Gamma\left(1+\frac{n}2\right)}
假若 n 為正整數,那麼使用 \Gamma 函數的遞迴關係:\Gamma\left(s+1\right)=s\Gamma\left(s\right) 以及 \displaystyle\Gamma\left(\frac12\right)=\sqrt\pi。訣竅
運用留數定理計算即可。解法
設 \displaystyle f\left(z\right)=\frac{e^z}{z-1},那麼 f 在路徑 \gamma 所包圍的區域中有一階極點 z=1。那麼由留數定理可知\displaystyle\int_{\gamma}\frac{e^z}{z-1}dz=2\pi i\cdot\mbox{Res}\left(f,1\right)=2\pi i\lim_{z\to1}\left(z-1\right)f\left(z\right)=2\pi i\lim_{z\to1}e^z=2\pi ie
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