CALCULUS A
- Let f(x) be a continuous function on the interval [0,1] and f(0)=f(1). Show that, for any integer n≥2, there exists some a∈[0,1−1n] such that f(a)=f(a+1n). (12 pts)
- Show that sinx>2xπ for all x∈(0,π/2). (12 pts)
- Find the local and absolute extreme values of f(x)=x1/3(1−x)2/3. Sketch the graph of f and indicate its inflection points and asymptotes. (12 pts)
- 由於在 x<1 的附近斜率為負而 x>1 的斜率為正,因此 x=1 亦為局部極小值;
- 但在 x=0 附近斜率皆為正,故函數 f 在 x=0 處沒有極值。
- 由於 lim,從而 f 沒有絕對極值。
- 儘管方程 f''(x)=0 無解,但在 x<0 時 f''(x)>0、在 0<x<1 時 f''(x)<0,故 x=0 為反曲點。
- 計算斜漸近線如下:
\begin{aligned}&\lim_{x\to\pm\infty}\frac{f(x)}x=\lim_{x\to\pm\infty}\frac{x^{1/3}(1-x)^{2/3}}x=\lim_{x\to\pm\infty}(x^{-1}-1)^{2/3}=(-1)^{2/3}=1,\\&\begin{aligned}\lim_{x\to\pm\infty}[f(x)-x]&=\lim_{x\to\pm\infty}[x^{1/3}(1-x)^{2/3}-x]=\lim_{x\to\pm\infty}\frac{(x^{-1}-1)^{2/3}-1}{x^{-1}}=\lim_{x\to\pm\infty}\frac{\displaystyle\frac23(x^{-1}-1)^{-1/3}\cdot-x^{-2}}{-x^{-2}}\\&=\frac23\lim_{x\to\pm\infty}(x^{-1}-1)^{-1/3}=\frac23\cdot(-1)^{-1/3}=-\frac23.\end{aligned}\end{aligned}
如此得斜漸近線 \displaystyle y=x-\frac23。 - Find the centroid of a sector of radius a and angular width 2\alpha. (12 pts)
- Derive the recursion formula for the indefinite integral \displaystyle\int\!\frac{\mathrm dx}{(1+x^2)^n} and evaluate the improper integral \displaystyle\int_0^\infty\!\frac{\mathrm dx}{(1+x^2)^n} for each positive integer n. (16pts)
- Let f(x)=\ln(x+\sqrt{1+x^2}). Find its n-th derivative f^{(n)}(0) at x=0. (12 pts)
- Find the area of the part of the sphere x^2+y^2+z^2=4a^2 that lies inside the cylinder x^2+y^2=2ay, where a>0. (12 pts)
- Evaluate the line integral \displaystyle\int_{\mathcal C}\!ye^x\,\mathrm dx+(x^2+e^x)\,\mathrm dy+z^2e^z\,\mathrm dz, where \mathcal C is the curve {\bf r}(t)=(1+\cos t)\,{\bf i}+(1+\sin t)\,{\bf j}+(1-\cos t-\sin t)\,{\bf k} for 0\leq t\leq2\pi. (12 pts)
訣竅
運用反證法證明之。解法
假若 f 為常數函數,那麼本命題直接成立,因此我們僅需考慮 f 並非常數函數的情形。對每個正整數 n≥2 的情況下,我們定義 gn 如下:gn(x)=f(x)−f(x+n−1).
可以注意到 gn 亦為連續函數。現在利用反證法假設在 [0,1−n−1] 中不存在 a 使 gn(a)=0,那麼表明對 x∈[0,1−n−1] 有 gn 恆正或恆負。對於前者,我們取 x=0,n−1,⋯,1−n−1,即有
f(0)>f(n−1)>f(2n−1)>⋯>f(1−n−1)>f(1),
此與 f(0)=f(1) 矛盾。對於後者,我們仍取 x=0,n−1,⋯,1−n−1,即有f(0)<f(n−1)<f(2n−1)<⋯<f(1−n−1)<f(1),
此與 f(0)=f(1) 矛盾。因此透過反證法,必存在 a 使 gn(a)=0,亦即 f(a)=f(a+n−1)。訣竅
利用正弦函數在該區間上凹性證明之;透過求導建立相關的不等式即可。解法一
考慮平面上的三點 A(0,0)、B(x,sinx)、C(π/2,1)。由於正弦函數在 (0,π/2) 之間為凹口向下,因此利用凹口向下的特性可知 ¯AB 的斜率大於 ¯BC 的斜率,即sinxx>1−sinxπ2−x,
整理後即可獲證。或類似地,利用凹口向下的特性知 ¯AB 的斜率大於 ¯AC 的斜率,即sinxx>1π/2=2π,
整理後同樣獲證。【註】 參見下圖之圖形關係
解法二
設 f(x)=πsinx−2x,那麼 f(0)=0、f(π/2)=0,我們僅須證明 f 在 (0,π/2) 上非負即可。求導可知 f′(x)=πcosx−2、f″(x)=−πsinx<0,其中 x∈(0,π/2)。這表明 f′ 在 (0,π/2) 上嚴格遞減。又因 f′(0)=π−2>0、f′(π/2)=−2<0,故在 (0,π/2) 中存在唯一的實根 x0 使得 f′(x0)=0,並且當 x∈(0,x0) 時 f′(x)>0 且當 x∈(x0,π/2) 時 f′(x)<0。因此 f 在 (0,x0) 上遞增而在 (x0,π/2) 上遞減,故 f 在 x0 處達到最大值而在 x=0(以及 x=π/2)處達到極小值,因此在 (0,π/2) 上有 f(x)>0,如此所欲證明的不等式成立。【註】 函數 f(x)=πsinx−2x 及其一階與二階導函數可見下圖,其中 x0=cos−1(2/π)。
訣竅
利用微分求極值與反曲點即可。解法
首先計算微分如下:f′(x)=13(1−xx)2/3−23(x1−x)1/3=13(x1−x)1/3[1−xx−2]=1−3x3x2/3(1−x)1/3for x≠0,1.
為了求出極值,我們考慮方程 f′(x)=0 可解得 x=1/3,並且注意到無法在 x=0 與 x=1 處求導數。為了找出反曲點並指出各座標是否為極值,我們計算二階導函數:f″(x)=(−3)[3x2/3(1−x)1/3]−(1−3x)[2x−1/3(1−x)1/3−x2/3(1−x)−2/3]]9x4/3(1−x)2/3=−9x(1−x)−(1−3x)[2(1−x)−x]9x5/3(1−x)4/3=−29x−5/3(1−x)−4/3for x≠0,1.
如此可知 f″(1/3)=−3/3√2<0,因此在 x=1/3 處有局部極大值 f(1/3)=4√/3。訣竅
按形心的定義積分計算之,可以直接使用 Cartesian 座標亦可使用極座標計算之。解法一
不妨將此扇形置於對 x 正向對稱處,由此可知形心之 y 座標為 0,又扇形面積易知為 a^2\alpha,因此計算形心之 x 座標如下:\displaystyle\begin{aligned}\bar x&=\frac1{a^2\alpha}\left[\int_0^{a\cos\alpha}\!x\cdot2x\tan\alpha\,\mathrm dx+\int_{a\cos\alpha}^a\!x\cdot2\sqrt{a^2-x^2}\,\mathrm dx\right]\\&=\frac1{a^2\alpha}\left[\left.\frac{2x^3\tan\alpha}3\right|_0^{a\cos\alpha}-\left.\frac23\left(a^2-x^2\right)^{3/2}\right|_{a\cos\alpha}^a\right]=\frac{2a^3\sin\alpha\cos^2\alpha+2a^3\sin^3\alpha}{3a^2\alpha}=\frac{2a\sin\alpha}{3\alpha}.\end{aligned}
因此形心在扇形的角平線上距圓心 \displaystyle\frac{2a\sin\alpha}{3\alpha} 處。【註】 此扇形及其形心標記如下,其中繪出鉛直線 x=a\cos\alpha 以虛線表示
解法二
考慮扇形區域以極座標表達為 [r,\theta],其中變數範圍為 0\leq r\leq a、-\alpha\leq\theta\leq\alpha,那麼扇形面積為\displaystyle A=\int_{-\alpha}^\alpha\!\int_0^a\!r\,\mathrm dr\,\mathrm d\theta=\int_{-\alpha}^\alpha\!\frac{a^2}2\,\mathrm d\theta=\frac{a^2}2\cdot2\alpha=a^2\alpha.
透過對稱性可知 y 方向的形心為 \bar y=0,而 x 方向的形心可表達並計算如下\displaystyle\bar x=\frac1A\int_{-\alpha}^\alpha\!\int_0^a\!r\cos\theta\cdot r\,\mathrm dr\,\mathrm d\theta=\frac1{a^2\alpha}\int_0^a\!r^2\,\mathrm dr\cdot\int_{-\alpha}^\alpha\!\cos\theta\,\mathrm d\theta=\frac1{a^2\alpha}\cdot\frac{a^3}3\cdot2\sin\alpha=\frac{2a\sin\alpha}{3\alpha}.
【註】 此扇形及其形心標記如下
訣竅
利用三角代換計算之。解法
令 x=\tan\theta,那麼 1+x^2=1+\tan^2\theta=\sec^2\theta 且 \mathrm dx=\sec^2\theta\,\mathrm d\theta。如此原不定積分可以改寫並使用分部積分法計算如下:\begin{aligned}\displaystyle\int\!\cos^{2n-2}\theta\,\mathrm d\theta&=\int\!\cos^{2n-3}\theta\,\mathrm d\sin\theta\\&=\sin\theta\cos^{2n-3}\theta-\int\!\sin\theta\cos^{2n-4}\theta\cdot(-\sin\theta)\,\mathrm d\theta\\&=\sin\theta\cos^{2n-3}\theta+\int\!\cos^{2n-4}\theta\,\mathrm d\theta-\int\!\cos^{2n-2}\theta\,\mathrm d\theta.\end{aligned}
因此有下列遞迴關係式\displaystyle\int\!\cos^{2n-2}\theta\,\mathrm d\theta=\frac{\sin\theta\cos^{2n-3}\theta}2+\frac12\int\!\cos^{2n-4}\theta\,\mathrm d\theta.
最後由 \theta=\tan^{-1}x、\sin\theta=x/\sqrt{1+x^2}、\cos\theta=1/\sqrt{1+x^2}、\mathrm d\theta=\mathrm dx/(1+x^2),可得\displaystyle\int\!\frac{\mathrm dx}{(1+x^2)^n}=\frac x{2(1+x^2)^{n-1}}+\frac12\int\!\frac{\mathrm dx}{(1+x^2)^{n-1}}.
由於 \displaystyle\int_0^\infty\!\frac{\mathrm dx}{1+x^2}=\tan^{-1}x\Big|_0^\infty=\frac\pi2,因此對給定的正整數 n 可以歸納證明:\displaystyle\int_0^\infty\!\frac{\mathrm dx}{(1+x^2)^n}=\frac\pi{2^n}.
當 n=1 時成立,因此我們考慮遞歸的部分,假定 n=k 時成立,現考慮 n=k+1 並利用遞歸關係式有:\displaystyle\int_0^\infty\!\frac{\mathrm dx}{(1+x^2)^{k+1}}=\left.\frac x{2(1+x^2)^k}\right|_0^\infty+\frac12\int_0^\infty\!\frac{\mathrm dx}{(1+x^2)^k}=\frac12\cdot\frac\pi{2^k}=\frac\pi{2^{k+1}}.
因此由數學歸納法可之該等式對所有正整數 n 均成立,故所求為 \pi/2^n。訣竅
對一階導函數尋求冪級數後積分得到所求函數的冪級數。解法
求導後並使用 Newton 二項式定理得到\displaystyle f'(x)=\frac1{\sqrt{1+x^2}}=(1+x^2)^{-1/2}=\sum_{k=0}^\infty\binom{-1/2}kx^{2k}=\sum_{k=0}^\infty(-1)^k\frac{(2k)!}{(2^kk!)^2}x^{2k},
其中\begin{aligned}\binom{-1/2}k&=\frac{\displaystyle\left(-\frac12\right)\left(-\frac32\right)\cdots\left(-\frac{2k-1}2\right)}{k!}=(-1)^k\frac{1\cdot3\cdot5\cdots(2k-1)}{2^kk!}\\&=(-1)^k\frac{(1\cdot3\cdot5\cdots(2k-1))\cdot(2\cdot4\cdot6\cdots(2k))}{2^kk!\cdot(2\cdot4\cdot6\cdots(2k))}=(-1)^k\frac{(2k)!}{(2^kk!)^2}.\end{aligned}
因此取定積分有\displaystyle f(x)=f(x)-f(0)=\int_0^x\!f'(t)\,\mathrm dt=\int_0^x\!\sum_{k=0}^\infty(-1)^k\frac{(2k)!}{(2^kk!)^2}t^{2k}\,\mathrm dt=\sum_{k=0}^\infty(-1)^k\frac{(2k)!}{(2^kk!)^2(2k+1)}x^{2k+1}.
因此當 n 為偶數時有 f^{(n)}(0)=0,而 n 為奇數時,則\displaystyle f^{(n)}(0)=n!\cdot(-1)^{(n-1)/2}\frac{(n-1)!}{\{2^{(n-1)/2}[(n-1)/2]!\}^2=(-1)^{(n-1)/2}\frac{[(n-1)!]^2}{2^{n-1}\{[(n-1)/2]!\}^2}.
訣竅
將曲面參數化後按定義求解。解法
將上半曲面參數化為 {\bf r}(\theta,\phi)=(2a\cos\theta\sin\phi,2a\sin\theta\sin\phi,2a\cos\phi),其中由於限制圓柱 x^2+y^2=2ay 之中,有不等式 x^2+y^2\leq2ay,從而知 0\leq\sin\phi\leq\sin\theta,故可得到參數的範圍為 \phi\leq\theta\leq\pi-\phi、0\leq\phi\leq\pi/2,其圖形可參看如下 又所求的曲面面積可以列式並計算如下:\displaystyle\begin{aligned}A&=2\int_0^{\pi/2}\!\int_\phi^{\pi-\phi}\!\left|\frac{\partial{\bf r}}{\partial\theta}\times\frac{\partial{\bf r}}{\partial\phi}\right|\,\mathrm d\theta\,\mathrm d\phi\\&=2\int_0^{\pi/2}\!\int_\phi^{\pi-\phi}\!|(-2a\sin\theta\sin\phi,2a\cos\theta\sin\phi,0)\times(2a\cos\theta\cos\phi,2a\sin\theta\cos\phi,-2a\sin\phi)|\,\mathrm d\theta\,\mathrm d\phi\\&=8a^2\int_0^{\pi/2}\!\int_\phi^{\pi-\phi}\!|(\cos\theta\sin^2\phi,-\sin\theta\sin^2\phi,-\sin\phi\cos\phi)|\,\mathrm d\theta\,\mathrm d\phi\\&=8a^2\int_0^{\pi/2}\!\int_\phi^{\pi-\phi}\!\sin\phi\,\mathrm d\theta\,d\phi\\&=8a^2\int_0^{\pi/2}\!\theta\sin\phi\Big|_\phi^{\pi-\phi}\,\mathrm d\phi\\&=8a^2\int_0^{\pi/2}\!(\pi\sin\phi-2\phi\sin\phi)\,\mathrm d\phi\\&=8a^2\left[-\pi\cos\phi\Big|_0^{\pi/2}+2\int_0^{\pi/2}\!\phi\,\mathrm d\cos\phi\right]\\&=8a^2\pi+16a^2\left[\phi\cos\phi\Big|_0^{\pi/2}-\int_0^{\pi/2}\!\cos\phi\,\mathrm d\phi\right]\\&=8a^2\pi-16a^2\sin\phi\Big|_0^{\pi/2}\\&=8a^2(\pi-2).\end{aligned}
訣竅
將此路徑積分的向量場拆解為保守場與非保守場來處理解法
該路徑積分可以分拆如下:\displaystyle\int_{\mathcal C}\!ye^x\,\mathrm dx+(x^2+e^x)\,\mathrm dy+z^2e^z\,\mathrm dz=\int_{\mathcal C}\!ye^x\,\mathrm dx+e^x\,\mathrm dy+z^2e^z\,\mathrm dz+\int_{\mathcal C}\!x^2\,\mathrm dy,
其中前者為保守場的路徑積分,而後者為非保守場的路徑積分。前者可以取 V(x,y,z)=ye^x+z^2-2ze^z+2e^z 為位能函數,因此線積分之值為零(因為起點與終點相同)。故題目所求之積分等價於求非保守場之線積分,參數化後計算如下:\displaystyle\begin{aligned}\int_{\mathcal C}\!ye^x\,\mathrm dx+(x^2+e^x)\,\mathrm dy+z^2e^z\,\mathrm dz&=\int_{\mathcal C}\!x^2\,\mathrm dy=\int_0^{2\pi}\!(1+\cos t)^2\cos t\,\mathrm dt\\&=\int_0^{2\pi}\!(\cos t+2\cos^2t+\cos^3t)\,\mathrm dt\\&=2\int_0^{2\pi}\!\cos^2t\,\mathrm dt\\&=\int_0^{2\pi}\!(1+\cos2\theta)\,\mathrm d\theta=2\pi.\end{aligned}
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