- 填充題:(共七題,每題十分)
- 請在答案簿首頁案題號寫下答案,其他計算式一律不予計分。
- limx→0[(∫x20sint2dt)/x4]= 。
- ∫10xtan−1xdx= 。
- 若正弦反函數 sin−1x 對 x=0 的泰勒展開式為 A+Bx+Cx2+Dx3+⋯,x2<1,試問 A+B+C+D= 。
- 若 x=r\cos\theta,y=r\sin\theta,試問 \displaystyle\left(\frac{\partial r}{\partial x}\right)^2+\left(\frac{\partial r}{\partial y}\right)^2= 。
- 考慮函數 f\left(x,y,z\right)=x^2yz 及參數化曲線 C:\vec{r}\left(\theta\right)=\left(x,y,z\right)=\left(2e^{-\theta},2\sin\theta+1,\theta-\cos\theta\right),0\leq\theta\leq\pi。試問,當 \theta=0 時,f 在延著曲線單位切線方向上的導函數為 。
- 試問由原點到雙曲線 x^2+8xy+7y^2=225 的最短距離為 。
- 試問參數化曲線 C:\vec{r}\left(\theta\right)=\left(x,y\right)=\left(\cos^3\theta,\sin^3\theta\right),0\leq\theta\leq2\pi,所圍成封面區域的面積為 。
- 計算題:(共二題,每題十五分)
- 請詳述計算過程,無計算過程的答案不予計分。
- 考慮三度空間中向量場 \vec{F}=\left[y^2\cos\left(x\right)+z^3,2y\sin\left(x\right)-4,3xz^2+2\right]。
- (十分)試問該向量場是否為守恆場(conservative field)?如果是的話,請找出相對應的勢函數(potential function)。
- (五分)如果 \vec F 代表力(force)作用的方向,試計算 \vec F 延著曲線 C:
\vec r\left(t\right)=\left[\sin^{-1}\left(t\right),1-2t,3t-1\right], 0\leq t\leq1,
所做的功(work)。
- 保守場的定義為 \nabla\times\vec F=\vec0,因此按定義計算下列式子:
\begin{aligned}\displaystyle&\nabla\times\vec{F}\\=&\left[\frac{\partial}{\partial z}\left(2y\sin\left(x\right)-4\right)-\frac{\partial}{\partial y}\left(3xz^2+2\right),\right.\\&\frac{\partial}{\partial x}\left(3xz^2+2\right)-\frac{\partial}{\partial y}\left(y^2\cos\left(x\right)+z^3\right),\\&\left.\frac{\partial}{\partial}\left(y^2\cos\left(x\right)+z^3\right)-\frac{\partial}{\partial x}\left(2y\sin\left(x\right)-4\right)\right]\\=&\left[0,0,0\right]\end{aligned}
而按勢函數的定義為 \nabla P\left(x,y,z\right)=\vec F,故得\displaystyle P\left(x,y,z\right)=\int\left[y^2\cos\left(x\right)+z^3\right]dx=y^2\sin\left(x\right)+xz^3+C_1\left(y,z\right)
其中 C_1\left(y,z\right) 為待定的函數。
由此計算對 y 的偏微分可得\displaystyle\frac{\partial P}{\partial y}=2y\sin\left(x\right)+\frac{C_1}{\partial y}=2y\sin\left(x\right)-4
如此我們解得 \displaystyle\frac{\partial C_1}{\partial y}=-4,即 C_1\left(y,z\right)=-4y+C_2\left(z\right),其中 C_2\left(z\right) 為另一個待定常數。此時我們已得P\left(x,y,z\right)=y^2\sin\left(x\right)+xz^3-4y+C_2\left(z\right)
如此計算對 z 的偏微分可得:\displaystyle\frac{\partial P}{\partial z}=3xz^2+\frac{\partial C_2}{\partial z}=3xz^2+2
因此可解得 \displaystyle\frac{\partial C_2}{\partial z}=2,即 C_2\left(z\right)=2z+C,其中 C 為積分常數。
最終我們得到勢函數如下P\left(x,y,z\right)=y^2\sin\left(x\right)+xz^3-4y+2z+C
- 由於 \vec F 為保守場,而此路徑起點為 \left(0,1,-1\right)、終點為 \displaystyle\left(\frac\pi2,-1,2\right),利用線積分基本定理可得
\displaystyle W=\int_C\vec F\cdot d\vec r=P\left(\frac\pi2,-1,2\right)-P\left(0,1,-1\right)=\left(1+4\pi+4+4+C\right)-\left(-4-2+C\right)=4\pi+15
- 計算下列雙重積分:
\displaystyle\int_{x=0}^{x=1}\int_{y=0}^{y=x}\frac1{\left(4-y^2\right)^{3/2}}dydx
訣竅
使用 L'Hôpital 法則並配合微積分基本定理即可求解。解法
利用 L'Hôpital 與微積分基本定理可得limx→0sin(x4)×2x4x3=12limx→0(x2×sin(x4)x4)=0.
訣竅
應用分部積分法即可。解法
∫10xtan−1xdx=12x2tan−1x|10−12∫10x21+x2dx=π8−12∫10(1−11+x2)dx=π8−12(x−tan−1x)|10=π4−12.
訣竅
直接作 Taylor 展開式到三階。解法
直接計算到三階導函數如下:f′(x)=1√1−x2f″
而 Taylor 展開式的形式為\displaystyle f\left(x\right)=f\left(0\right)+f'\left(0\right)x+\frac{f''\left(0\right)}{2!}x^2+\frac{f'''\left(0\right)}{3!}x^3+\cdots
故\begin{aligned}A=&f\left(0\right)=0\\B=&f'\left(0\right)=1\\C=&\frac{f''\left(0\right)}{2!}=0\\D=&\frac{f'''\left(0\right)}{3!}=\frac{1}{6}\end{aligned}
因此 \displaystyle A+B+C+D=\frac76。訣竅
將 r=r\left(x,y\right) 求出後直接對 x 偏微分、對 y 偏微分即可。解法
由於給定的條件為極座標,因此可得 r=\sqrt{x^2+y^2},故\displaystyle\frac{\partial r}{\partial x}=\frac{x}{\sqrt{x^2+y^2}} 、 \displaystyle\frac{\partial r}{\partial y}=\frac{y}{\sqrt{x^2+y^2}}
因此\displaystyle\left(\frac{\partial r}{\partial x}\right)^2+\left(\frac{\partial r}{\partial y}\right)^2=1。
訣竅
先求出其切線方向,再由 D_{\vec u}f\left(x,y,z\right)=\nabla f\left(x,y,z\right)\cdot\vec u 求方向導數。解法
\vec r'\left(\theta\right)=\left(-2e^{-\theta},2\cos\theta,1+\sin\theta\right)、\vec r'\left(0\right)=\left(-2,2,1\right)。將其單位化為 \vec u=\frac13\left(-2,2,1\right)。當 \theta=0 時,點座標為 \left(2,1,-1\right),且 \nabla f\left(x,y,z\right)=\left(2xyz,x^2z,x^2y\right),故 \nabla f\left(2,1,-1\right)=\left(-4,-4,4\right)。因此
\displaystyle D_{\vec u}f\left(2,1,-1\right)=\nabla f\left(2,1,-1\right)\cdot\left(-\frac23,\frac23,\frac13\right)=\frac43
訣竅
本題為條件極值,因此採用 Lagrange 乘子法即可;也可以運用幾何學的想法將該雙曲線標準化後求半貫軸長。解法一
設原點到該點座標的距離為 r,則 r^2=x^2+y^2。由 Lagrange 乘子法可設F\left(x,y,\lambda\right)=x^2+y^2+\lambda\left(x^2+8xy+7y^2-225\right)
因此我們解下列的聯立方程組\left\{\begin{aligned}&F_x(x,y,\lambda)=2x+\lambda(2x+8y)=0,\\&F_y(x,y,\lambda)=2y+\lambda\left(8x+14y\right)=0,\\&F_\lambda\left(x,y,\lambda\right)=x^2+8xy+7y^2-225=0.\end{aligned}\right.
若 x=0,則 \displaystyle y=\pm\frac{15}{\sqrt7};若 y=0,則 x=\pm15。
若 xy\neq0,則前兩式之行列式值為零,即有 \left(1+\lambda\right)\left(7\lambda+1\right)-16\lambda^2=0,故 \lambda=1 或 \displaystyle\lambda=-\frac19。易見 \lambda=1 將無解;而 \displaystyle\lambda=-\frac19,則 x=\pm\sqrt5、y=\pm2\sqrt5。
解法二
將此二次函數表示為矩陣,即\begin{bmatrix}x&y\end{bmatrix}\begin{bmatrix}1&4\\4&7\end{bmatrix}\begin{bmatrix}x\\y\end{bmatrix}=225
利用對角化的方法可改寫為\displaystyle\begin{bmatrix}x&y\end{bmatrix}\left(\frac1{\sqrt5}\begin{bmatrix}1&2\\2&-1\end{bmatrix}\right)\begin{bmatrix}9&0\\0&-1\end{bmatrix}\left(\frac1{\sqrt5}\begin{bmatrix}1&2\\2&-1\end{bmatrix}\right)\begin{bmatrix}x\\y\end{bmatrix}
令 \displaystyle X=\frac{x+2y}{\sqrt5}、\displaystyle Y=\frac{2x-y}{\sqrt5},因此原方程式可改寫為 9X^2-Y^2=225,即 \displaystyle\frac{X^2}{25}-\frac{Y^2}{225}=1,如此半貫軸長為 5。訣竅
注意到此題為星狀線,因此可利用對稱性來求解。解法
由於本題具有對稱性,因此我們僅計算第一項線之面積後乘以 4 倍即可:\begin{aligned}A&=4\int_{x=0}^{x=1}ydx=4\int_{\theta=\frac\pi2}^{\theta=0}y\left(\theta\right)\frac{dx}{d\theta}d\theta=4\int_{\frac\pi2}^0\sin^3\theta\cdot\left(3\cos^2\theta\cdot-\sin\theta\right)d\theta\\&=12\int_0^{\frac\pi2}\sin^4\theta\cos^2\theta\,d\theta=\frac32\int_0^{\frac\pi2}\left(1-\cos2\theta\right)^2\left(1+\cos2\theta\right)d\theta\\&=\frac32\int_0^{\frac\pi2}\left(1-\cos2\theta-\cos^22\theta+\cos^32\theta\right)d\theta\\&=\frac32\int_0^{\frac\pi2}\left(1-\cos2\theta-\frac{1+\cos4\theta}2+\left(1-\sin^22\theta\right)\cos2\theta\right)d\theta\\&=\left.\left(\frac{3\theta}4-\frac3{16}\sin4\theta-\frac14\sin^32\theta\right)\right|_0^{\frac\pi2}=\frac{3\pi}8.\end{aligned}
訣竅
根據保守場的定義驗證之並求勢函數,接著利用保守場上的路徑積分的特性計算作功。解法
訣竅
本題直接積分不容易處理,可以先跳換積分順序後求解。解法一
我們可以將範圍 \left\{\begin{aligned}&0\leq x\leq1\\&0\leq y\leq x\end{aligned}\right. 化為 \left\{\begin{aligned}&y\leq x\leq1\\&0\leq y\leq1\end{aligned}\right.,因此原雙重積分可改寫並計算如下:\begin{aligned}\int_0^1\int_y^1\frac1{\left(4-y^2\right)^{3/2}}dxdy&=\int_0^1\left.\frac{x}{\left(4-y^2\right)^{3/2}}\right|_y^1dy\\&=\int_0^1\left(\frac{1}{\left(4-y^2\right)^{3/2}}-\frac{y}{\left(4-y^2\right)^{3/2}}\right)dy\end{aligned}
其中第一項的定積分可利用三角代換 y=2\sin\theta,如此有\begin{aligned}\int_0^1\frac{dy}{\left(4-y^2\right)^{3/2}}dy&=\int_0^{\frac\pi6}\frac{\cos\theta}{4\cos^3\theta}d\theta\\&=\frac14\int_0^{\frac\pi6}\sec^2\theta d\theta\\&=\left.\frac{\tan\theta}4\right|_0^{\frac\pi6}\\&=\frac{\sqrt3}{12}\end{aligned}
第二項則可以計算如下\displaystyle\int_0^1\frac{y}{\left(4-y^2\right)^{3/2}}dy=\left.\frac1{\sqrt{4-y^2}}\right|_0^1=\frac{\sqrt3}3-\frac12
因此所求為\displaystyle\int_{x=0}^{x=1}\int_{y=0}^{y=x}\frac{1}{\left(4-y^2\right)^{3/2}}dydx=\frac12-\frac{\sqrt3}4
解法二
令 y=2\sin\theta,則原雙重積分可以改寫並計算如下:\begin{aligned}\displaystyle\int_{x=0}^{x=1}\int_{y=0}^{y=x}\frac1{\left(4-y^2\right)^{3/2}}dydx&=\int_0^1\int_0^{\sin^{-1}\frac{x}{2}}\frac{\sec^2\theta}{4}d\theta dx\\&=\frac14\int_0^1\tan\theta\Big|_0^{\sin^{-1}\frac{x}2}dx\\&=\frac14\int_0^1\frac{x}{\sqrt{4-x^2}}dx\\&=\left.-\frac{\sqrt{4-x^2}}{4}\right|_0^1\\&=\frac12-\frac{\sqrt3}4.\end{aligned}
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