2017年5月12日 星期五

國立臺灣大學八十八學年度轉學生入學考試試題詳解

  1. 填充題[$9\%\times8=72\%$] 請在答案簿首頁按題序標清題號寫下答案,其他計算式一律不予計分。
    1. 若 $\displaystyle\int x\left(\ln x\right)^2dx=Ax^2\left(\ln x\right)^2+\left(Bx^2+Cx+D\right)\left(\ln x\right)+Ex^2+Fx+G$,則 $A+B+E=$ ① 
    2. 訣竅我們可以使用分部積分求出該不定積分,亦可同時對兩邊微分後比較係數。
      解法一運用分部積分直接計算如下

      $\begin{aligned}\displaystyle\int x\left(\ln x\right)^2dx&=\frac{1}{2}x^2\left(\ln x\right)^2-\int x\left(\ln x\right)dx\\&=\frac12x^2\left(\ln x\right)^2-\frac{1}{2}x^2\ln x+\frac{1}{2}\int xdx\\&=\frac12x^2\left(\ln x\right)^2-\frac{1}{2}x^2\ln x+\frac{1}{4}x^2+G\end{aligned}$

      因此 $\displaystyle A=\frac12$、$\displaystyle B=-\frac12$、$C=D=F=0$、$\displaystyle E=\frac14$、$G$ 無法確定。故

      $\displaystyle A+B+E=\frac14$

      解法二兩邊同取微分可得

      $\displaystyle\begin{aligned}x\left(\ln x\right)^2=2&Ax\left(\ln x\right)^2+2x\left(A+B\right)\left(\ln x\right)+C\left(\ln x\right)\\+&\left(B+2E\right)x+\left(C+F\right)+\frac{D}x\end{aligned}$

      因此比較係數可得 $\displaystyle A=\frac12$、$\displaystyle B=-\frac12$、$C=D=F=0$、$\displaystyle E=\frac14$、$G$ 無法確定。故

      $\displaystyle A+B+E=\frac14$


    3. 笛卡爾葉形線 $x^3+y^3-9xy=0$ 在 $\left(4,2\right)$之切線的斜率為 ② 
    4. 訣竅由隱函數微分求出該點的斜率。
      解法隱函數微分可得

      $\displaystyle3x^2+3y^2\frac{dy}{dx}-9y-9x\frac{dy}{dx}=0$

      因此代入 $\left(4,2\right)$ 有 $\displaystyle\left.\frac{dy}{dx}\right|_{\left(4,2\right)}=\frac54$。

    5. $\displaystyle\lim_{n\to\infty}\int_0^1\frac{ny^{n-1}}{1+2y}dy=$ ③ 
    6. 訣竅使用分部積分後對第二項使用夾擠定理。
      解法運用分部積分法來計算其中的定積分如下

      $\displaystyle\int_0^1\frac{ny^{n-1}}{2y+1}dy=\left.\frac{y^n}{2y+1}\right|_{y=0}^{y=1}-\int_0^1\frac{2y^n}{\left(2y+1\right)^2}dy=\frac{1}{3}+2\int_0^1\frac{y^n}{\left(2y+1\right)^2}dy$

      可以注意到由分部積分法產生的另外一個定積分有以下的關係:

      $\displaystyle0<\int_0^1\frac{y^n}{\left(2y+1\right)^2}dy<\int_0^1y^ndy=\frac{1}{n+1}$

      因此由夾擠定理可知

      $\displaystyle\lim_{n\to\infty}\int_0^1\frac{y^n}{\left(2y+1\right)^2}dy=0$

      因此

      $\displaystyle\lim_{n\to\infty}\int_0^1\frac{ny^{n-1}}{2y+1}dy=\frac13+2\lim_{n\to\infty}\int_0^1\frac{y^n}{\left(2y+1\right)^2}dy=\frac13$.


    7. $\displaystyle\int_0^{\sqrt\pi/2}\int_x^{\sqrt\pi/2}\sin y^2dydx=$ ④ 
    8. 訣竅首先容易發現直接積分是不可行的,因此改變迭代積分的順序即可求解。
      解法由於原重積分的積分範圍為 $\displaystyle\left\{\begin{aligned}&0\leq x\leq\frac{\sqrt\pi}2\\&x\leq y\leq\frac{\sqrt\pi}2\end{aligned}\right.$,此範圍可改寫為 $\displaystyle\left\{\begin{aligned}&0\leq x\leq y\\&0\leq y\leq\frac{\sqrt\pi}2\end{aligned}\right.$。如此我們可以將原重積分改寫並計算如下

      $\begin{aligned}\displaystyle\int_0^{\sqrt\pi/2}\int_x^{\sqrt\pi/2}\sin y^2dydx&=\int_0^{\frac{\sqrt{\pi}}{2}}\int_x^{\frac{\sqrt{\pi}}{2}}\sin\left(y^2\right)dydx\\&=\int_0^{\frac{\sqrt{\pi}}{2}}\int_0^y\sin\left(y^2\right)dxdy\\&=\int_0^{\frac{\sqrt{\pi}}{2}}x\sin\left(y^2\right)\Big|_{x=0}^{x=y}dy\\&=\int_0^{\frac{\sqrt{\pi}}{2}}y\sin\left(y^2\right)dy\\&=\left.-\frac{\cos\left(y^2\right)}2\right|_{y=0}^{y=\frac{\sqrt{\pi}}{2}}\\&=\frac12-\frac{\sqrt2}4.\end{aligned}$


    9. $\displaystyle\lim_{\left(x,y\right)\to\left(0,0\right)}\frac{\sin\left(1-\cos\left(x^2+y^2\right)\right)}{\left(x^2+y^2\right)^2}=$ ⑤ 
    10. 訣竅觀察此雙重極限之型式可知應改用極座標考察,接著應用 L'Hôpital 法則即可。
      解法令 $\left\{\begin{aligned} &x=r\cos\theta\\&y=r\sin\theta\end{aligned}\right.$,則由 $\left(x,y\right)\to\left(0,0\right)$ 可知 $r\to0$。如此原極限可改寫並計算如下

      $\displaystyle\begin{aligned}\lim_{\left(x,y\right)\to\left(0,0\right)}\frac{\sin\left(1-\cos\left(x^2+y^2\right)\right)}{\left(x^2+y^2\right)^2}&=\lim_{r\to0}\frac{\sin\left(1-\cos\left(r^2\right)\right)}{r^4}\\&=\lim_{r\to0}\frac{\cos\left(1-\cos\left(r^2\right)\right)\times\sin\left(r^2\right)\times2r}{4r^3}\\&=\left(\lim_{r\to0}\frac{\sin\left(r^2\right)}{2r^2}\right)\times\left(\lim_{r\to0}\cos\left(1-\cos\left(r^2\right)\right)\right)\\&=\frac12\times1=\frac12.\end{aligned}$


    11. 由平面 $y-x=0$ 及球 $x^2+y^2+z^2=4$ 所決定的圓上,函數 $f\left(x,y,z\right)=xy+z^2$ 的極大值為 ⑥ 
    12. 訣竅本題可以應用中學的整理技巧化為二次式並注意其變數的範圍即可;或者運用 Lagrange 乘子法來處理雙條件極值問題(同時也可以先透過中學的方法化簡後再使用 Lagrange 乘子法)。
      解法一首先將 $x=y$ 代入可使球方程改寫為 $2x^2+z^2=4$,於是

      $f\left(x,x,z\right)=x^2+z^2=4-x^2\leq4$

      故當 $x=y=0$、$z=2$ 時有極大值為 $4$。
      解法二首先將平面方程代入球面方程可得條件 $2x^2+z^2=4$,則由 Lagrange 乘子法設函數如下

      $F\left(x,z,\lambda\right)=x^2+z^2+\lambda\left(2x^2+z^2-4\right)$

      如此解下列的聯立方程式

      $\left\{\begin{aligned}&F_x(x,z,\lambda)=2x+4\lambda x=0,\\&F_z(x,z,\lambda)=2z+2\lambda z=0,\\&F_\lambda(x,z,\lambda)=2x^2+z^2-4=0.\end{aligned}\right.$

      若 $x=0$,則 $z=\pm2$、$\lambda=-1$。
      若 $\displaystyle \lambda=-\frac12$,則 $z=0$、$x=\pm\sqrt2$,因此可解得 $\left(x,y,z\right)$ 為 $\left(0,0,-2\right)$ 或 $\left(0,0,2\right)$ 或 $\left(\sqrt2,\sqrt2,0\right)$ 或 $\left(-\sqrt{2},-\sqrt{2},0\right)$。

      因此代入後可知極大值為 $4$。
      解法三直接使用 Lagrange 乘子法,可設函數如下

      $F\left(x,y,z,\lambda_1,\lambda_2\right)=xy+z^2+\lambda_1\left(y-x\right)+\lambda_2\left(x^2+y^2+z^2-4\right)$

      於是解下列聯立方程組:

      $\displaystyle\frac{\partial F}{\partial x}=\frac{\partial F}{\partial y}=\frac{\partial F}{\partial z}=\frac{\partial F}{\partial\lambda1}=\frac{\partial F}{\partial\lambda2}=0\displaystyle$

      承【解法二】可獲得相同的座標,從而極大值為 $4$。

    13. 令 $V$ 表球體 $x^2+y^2+z^2\leq4$,則 $\displaystyle\iiint_{V}\frac{1}{9-x^2-y^2-z^2}dxdydz=$ ⑦ 
    14. 訣竅應用球座標變換求此三重積分。
      解法設 $\left\{\begin{aligned} &x=r\sin\phi\cos\theta\\&y=r\sin\phi\sin\theta\\&z=r\cos\phi\end{aligned}\right.$,其中根據球體範圍有 $\left\{\begin{aligned}&0\leq r\leq2\\&0\leq\phi\leq\pi\\&0\leq\theta\leq2\pi\end{aligned}\right.$。因此原三重積分可改寫並計算如下:

      $\begin{aligned}\displaystyle&\int_0^{2\pi}\int_0^\pi\int_0^2\frac{r^2\sin\phi}{9-r^2}drd\phi d\theta\\&=\left(\int_0^{2\pi}d\theta\right)\left(\int_0^{\pi}\sin\phi d\phi\right)\left(\int_0^2\frac{r^2}{9-r^2}dr\right)\\&=2\pi\cdot2\cdot\left[\int_0^2\left(\frac{3/2}{3-r}+\frac{3/2}{3+r}-1\right)dr\right]\\=&4\pi\cdot\left.\left[\frac32\ln\left(\frac{3+r}{3-r}\right)-r\right]\right|_0^2=6\pi\ln5-8\pi.\end{aligned}$


    15. 設 $\mathbb R^2$ 上向量場為 $\left(y,x\right)$,而以 $\left(0,0\right)$ 與 $\left(2,4\right)$ 聯線為直徑的半圓,逆時鐘行走從 $\left(0,0\right)$ 經 $\left(2,4\right)$ 的曲線設為 $C$,則 $\displaystyle\oint_C xy^2dx+\left(x^2y+2x\right)dy=$ ⑧ 
    16. 訣竅封閉曲線的線積分可使用 Green 定理改寫之。
      解法設 $D$ 為 $C$ 所圍成的區域,則用 Green 定理即可得到

      $\displaystyle\iint_D\left[\frac{\partial\left(x^2y+2x\right)}{\partial x}-\frac{\partial\left(xy^2\right)}{\partial y}\right]dxdy=\iint_D2dxdy=2\cdot\frac{5\pi}{2}=5\pi$

      其中 $D$ 是直徑為 $\sqrt{20}$ 的半徑,故面積為 $\displaystyle\frac{5\pi}2$。
  2. 計算題:[$14\%\times2=28\%$] 請寫出詳盡之計算與論證過程
    1. 某人計算 $\left(1.001\right)^{1000}$,但因手邊無計算器等輔助計算工具,經一番思考後,認為與 $e$ 相近不遠。
      1. [$4\%$] 試說明 $\left(1.001\right)^{1000}$ 與 $e$ 相近。
      2. [$10\%$] 試給出 $\left(1.001\right)^{1000}-e$ 的一個誤差估計,且該誤差估計的大小準確到 $0.001$。
    2. 訣竅根據 $e$ 的定義下手。
      解法
      1. 由於 $e$ 的定義為 $\displaystyle e:=\lim_{n\to\infty}\left(1+\frac1n\right)^n$,因此當 $n=1000$ 時此數將靠近 $e$。
      2. 透過 $e^x$ 的 Taylor 展開式取 $x=1$,於是有

        $\displaystyle e=1+1+\frac1{2!}+\frac1{3!}+\frac1{4!}+\frac1{5!}+\cdots$

        另一方面可將 $\left(1.001\right)^{1000}$ 作二項式展開可得

        $\displaystyle\left(1+\frac1{1000}\right)^{1000}\approx1+C_1^{1000}\left(\frac1{1000}\right)+C_2^{1000}\left(\frac1{1000}\right)^2+\cdots$

        因此可估計 $\left(1.001\right)^{1000}-e$ 之值為

        $\begin{aligned}\displaystyle&-\left\{\frac1{2!}\left(\frac1{1000}\right)+\frac1{3!}\left[1-\left(\frac{999}{1000}\right)\left(\frac{998}{1000}\right)\right]+\frac1{4!}\left[1-\left(\frac{999}{1000}\right)\left(\frac{998}{1000}\right)\left(\frac{997}{1000}\right)\right]+\cdots\right\}\\\approx&-\frac1{8!}.\end{aligned}$


    3. 當 $\alpha>0$ 且 $\beta$ 為一不為 $0$ 的實數時,求瑕積分 $\displaystyle\int_0^{\infty}e^{-\alpha t}\sin\left(\beta t\right)dt$ 的值。(其值以 $\alpha$ 及 $\beta$ 的式子表出。)
    4. 訣竅首先先檢查其歛散性,接著使用兩次分部積分法即可。
      解法由於

      $\displaystyle\left|\int_0^{\infty}e^{-\alpha t}\sin\left(\beta t\right)dt\right|\leq\int_0^{\infty}\left|e^{-\alpha t}\sin\left(\beta t\right)\right|dt\leq\int_0^{\infty}e^{-\alpha t}dt=\frac1\alpha$

      如此可知此瑕積分收斂,因此設之為 $S$。

      運用分部積分法,我們可以得到如下的計算關係式:

      $\begin{aligned}\displaystyle S&=\int_0^{\infty}e^{-\alpha t}\sin\left(\beta t\right)dt\\&=\left.-\frac{1}{\alpha}e^{-\alpha t}\sin\left(\beta t\right)\right|_0^{\infty}+\frac{\beta}{\alpha}\int_0^{\infty}e^{-\alpha t}\cos\left(\beta t\right)dt\\&=\left.-\frac{\beta}{\alpha^2}e^{-\alpha t}\cos\left(\beta t\right)\right|_0^{\infty}-\frac{\beta^2}{\alpha^2}\int_0^{\infty}e^{-\alpha t}\sin\left(\beta t\right)dt\\&=\frac{\beta}{\alpha^2}-\frac{\beta^2}{\alpha^2}S,\end{aligned}$

      如此可以解得 $\displaystyle S=\frac{\beta}{\alpha^2+\beta^2}$,因此

      $\displaystyle\int_0^{\infty}e^{-\alpha t}\sin\left(\beta t\right)dt=\frac{\beta}{\alpha^2+\beta^2}$

2 則留言:

  1. 請問 第8小題 C所圍成的區域D 面積是否應是一個半圓 所以是5π/2呢?

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